三極管的伏安特性曲線(xiàn)可由共射接法的輸入特性曲線(xiàn)和輸出特性曲線(xiàn)來(lái)說(shuō)明：

1. 輸入特性曲線(xiàn)

是指當(dāng)U CE 不變時(shí)，輸入電壓 U BE 和輸入電流 I B 之間的關(guān)系曲線(xiàn)，如圖1.6所示。由圖可知，三極管的輸入特性曲線(xiàn)和二極管的伏安關(guān)系曲線(xiàn)基本相同，不過(guò)在 U CE 增大時(shí)曲線(xiàn)略有右移。

2. 輸出特性曲線(xiàn)

是指當(dāng)輸入電流 I B 不變時(shí)，輸出回路電壓 U CE 和輸出電流 I C 之間的關(guān)系曲線(xiàn)，如圖1.7所示，可分三個(gè)區(qū)：截止區(qū)、飽和區(qū)、放大區(qū)。

（1） 截止區(qū)

把 I B ≤0的區(qū)域稱(chēng)為截止區(qū)，即圖1.7中的A所指向的區(qū)域。此時(shí)發(fā)射結(jié)上所加的電壓 U BE 不足以克服發(fā)射結(jié)的死區(qū)電壓，甚至發(fā)射結(jié)處于反向偏置狀態(tài)（ U BE ＜0，所以形成的 I C （或 I E ）很小，僅有很小的穿透電流 I CEO 。

（2） 飽和區(qū)

當(dāng) U BE ＞0（發(fā)射結(jié)處于正偏）且克服了發(fā)射結(jié)的死區(qū)電壓時(shí)，三極管即脫離截止區(qū)， I B 開(kāi)始出現(xiàn)。若 U CE ＜ U BE ，則此時(shí)集電結(jié)處于正偏狀態(tài)，不利于基區(qū)電子的收集，所以此時(shí)基本上不隨基極電流而變化，這種現(xiàn)象稱(chēng)為飽和，即圖1.7中的C所指的區(qū)域。在飽和區(qū)三極管失去了放大作用，此時(shí)的 I C 和 I B 之間的關(guān)系不是 β 倍。而當(dāng) U CE 逐漸上升直至開(kāi)始反偏（ U CE ＞ U BE ）這一段，隨著的 U CE 上升 I C 將表現(xiàn)為迅速增長(zhǎng)，最終脫離飽和進(jìn)入放大區(qū)。

（3） 放大區(qū)

當(dāng) I B 一定時(shí)，從發(fā)射區(qū)擴(kuò)散到基區(qū)的電子數(shù)大體上是一定的，在 U CE 超過(guò)一定數(shù)值后（約1V），這些電子絕大部分已被集電結(jié)收集形成 I C ，當(dāng) U CE 繼續(xù)加大后， I C 也不再有明顯的增加，具有恒流特性，即圖1.7中的B所在的區(qū)域。只有當(dāng) I B 增大時(shí)，相應(yīng)的 I C 也增大，而且比 I B 增大的多的多，三極管的電流放大作用就體現(xiàn)在這里。
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